三、扩散占优势的溶质边界层与熔区的相似性

对比图2-8中的曲线（b）与图2-14中的（b），可以发现两种情况下长成的晶体中的溶质分布完全相似。这就暗示了在扩散是溶质传输的唯一机制的情况下，其溶质边界层与区域熔化方法中的熔区具有某种相似性。

对比两种情况下描述溶质分布的解析表达式（2-21）和（2-28）。可以精确地发现，扩散是溶质传输的唯一机制的情况下，溶质边界层的特征厚度l＝D/v，与区域熔化方法中的熔区长度l完全相似。这就表明，如果我们使特征长度与熔区长度相等，就能保证在两种情况下长成的晶体中具有相同的溶质分布。

为了得到溶质分布均匀的晶体，希望利用建立稳态溶质边界层的方法，来制备均匀晶体。已经阐明，在空间实验室中确实用这种方法得到了长达5cm的均匀晶体。但在地面上，由于溶液中必然存在自然对流，扩散不可能成为溶质传输的唯一机制，因而不能用上法制备均匀晶体。

根据溶质边界层与熔区的相似性，似乎可以利用区域熔化方法制备溶质分布均匀的晶体。实践表明，这确实是一个现实可行的方法（具体的情况我们将在下节中介绍）。区域熔化方法之所以现实可行，是因为对溶质传输来说，熔区与待熔材料间的界面是“刚性”界面，而溶质边界层与“大块”熔体间的界面是“非刚性”的，对流能将溶质迅速地传输到“大块”熔体中去。